තුනී පටලවල ඇඟිලි ගැසීම් රටා වල විචිත්‍රවත් පෙනුම පැහැදිලි වන්නේ, පැවසූ පරිදි, චිත්‍රපට ඝනකමේ අහඹු අක්‍රමිකතා මගිනි. කූඤ්ඤ හැඩැති චිත්රපටයක් තුළ, සමාන ඝනකම සහිත කලාප කූඤ්ඤයේ මායිම දිගේ දිගු කර ඇති අතර, ඒ අනුව, අඳුරු සහ සැහැල්ලු (වර්ණ) බාධා කිරීම් මායිම් ද පිහිටා ඇත.
කූඤ්ඤ හැඩැති චිත්රපටයක් සමඟ අත්දැකීමේ ඉතා වැදගත් වෙනස් කිරීමක් වන්නේ 1675 දී සිදු කරන ලද අත්හදා බැලීමකි. ඉංග්‍රීසි භෞතික විද්යාඥ සහ ගණිතඥ අයිසැක් නිව්ටන් (1643-1727) පැතලි වීදුරු සහ උත්තල මතුපිට අතර වැසී ඇති තුනී වායු ස්ථරයක වර්ණ නිරීක්ෂණය කළේය. තාරකා විද්‍යාත්මක පරාවර්තක කාචයක. නිව්ටන්ගේ අත්හදා බැලීමේ දී කාචයේ උත්තල පෘෂ්ඨයේ වක්ර අරය පමණ වූ බැවින් තදින් සම්පීඩිත වීදුරු අතර වායු ස්ථරයේ ඝනකම වීදුරු ස්පර්ශ වන ස්ථානයේ සිට ඉතා සෙමින් හා නිවැරදිව වැඩි විය (එය බිංදුවට සමාන වේ) කාචයේ පිටත කොටස් වලට.
ඔබ එවැනි පද්ධතියක් දෙස බැලුවහොත්, වීදුරු දෙකෙහිම ස්පර්ශ වන අඳුරු ස්ථානය සැහැල්ලු වළයාකාර තීරුවකින් වට වී ඇති අතර, එය ක්රමයෙන් අඳුරු එකක් බවට හැරේ, නැවත ආලෝකයකින් ප්‍රතිස්ථාපනය වේ, ආදිය. වළල්ල වැඩි වේ, වායු පරතරයේ ඝනකම අසමාන ලෙස වැඩි වේ, වායු කුඤ්ඤය තියුණු වන අතර, ඒ අනුව, වළයාකාර පටිවල පළල, එනම් යාබද අවම දෙකක් අතර දුර කුඩා වේ. ඒකවර්ණ ආලෝකයේ නිරීක්ෂණය කරන ලද පින්තූරය එබඳු ය; සුදු ආලෝකයේ දී, වර්ණ වළලු පද්ධතියක් නිරීක්ෂණය කරනු ලැබේ, ක්රමයෙන් එකිනෙකා බවට හැරේ. ඔබ මධ්යම අඳුරු ස්ථානයෙන් ඉවතට යන විට, වර්ණවල අතිච්ඡාදනය හේතුවෙන් වර්ණ පටි පටු සහ සුදු පැහැයක් ගනී, අවසානයේ මැදිහත්වීමේ රටාවේ සියලු අංශු අතුරුදහන් වන තුරු.
ඉහත සඳහන් කරුණු මත පදනම්ව, මෙම නඩුවේ මැදිහත්වීමේ රටාව සංකේන්ද්රික මුදු පද්ධතියක ස්වරූපය ඇත්තේ මන්දැයි තේරුම් ගැනීම අපහසු නැත. ආලෝක තරංගවල මාර්ගයේ එකම වෙනස සහිත ස්ථාන වලට අනුරූප වන වායු ස්ථරයේ සමාන ඝනකම ඇති ස්ථාන, රවුම් හැඩයක් ඇත. මෙම කවයන් දිගේ මැදිහත්වීමේ රටාවේ සමාන තීව්රතාවයකින් යුත් ස්ථාන වේ.
නිව්ටන්ගේ වළලු නිරීක්ෂණය කිරීමට සහ මැනීමට හැකි වන පරිදි උපකරණවල පහසු සැකැස්මක් රූපයේ දැක්වේ. 267.
සහල්. 267. නිව්ටන්ගේ මැදිහත්වීම් වළලු නිරීක්ෂණය කිරීම: a) අත්දැකීම් යෝජනා ක්රමය; ආ) බාධා වළලු, 1 - ආලෝක ප්‍රභවය (පෙරහන 2 සහිත බල්බය, හෝ සෝඩියම් දාහකය), 3 - සහායක කන්ඩෙන්සර්, 4 - ලකුණු පරාවර්තනය කරන වීදුරු තහඩුව, 5 - දිගු නාභිගත කාච සහ 6 - වායු පරතරයක් සාදන පැතලි තහඩුව, 7 - වළලු නිරීක්ෂණය කිරීම සහ ඒවායේ විෂ්කම්භය මැනීම සඳහා අන්වීක්ෂය
කුඩා වැඩි වීමක් සහිත අන්වීක්ෂ වේදිකාවේ කුඩා වක්ර කාචයක් සහිත පැතලි වීදුරුවක් නැවී ඇත. වීදුරු තලයට ලම්බක දිශාවට අන්වීක්ෂයක් හරහා නිරීක්ෂණ සිදු කරනු ලැබේ. ආලෝකමත් ආලෝකය වීදුරුවේ තලයට ලම්බකව වැටීම සඳහා, ප්‍රභවයේ ආලෝකය අන්වීක්ෂයේ අක්ෂයට කෝණයක තබා ඇති වීදුරු තහඩුවකින් පරාවර්තනය වීමට බල කෙරේ. මේ අනුව, මැදිහත්වීමේ රටාව මෙම වීදුරු තහඩුව හරහා නරඹනු ලැබේ. ප්රායෝගිකව, තහඩුව මුදු නිරීක්ෂණයට බාධා නොකරයි, මන්ද ප්රමාණවත් තරම් ආලෝකය එය හරහා ගමන් කරයි. ආලෝකය වැඩි දියුණු කිරීම සඳහා කන්ඩෙන්සර් භාවිතා කළ හැකිය. ආලෝක ප්‍රභවය දාහකයක් වන අතර, එහි දැල්ල සෝඩියම් වාෂ්ප (ඒකවර්ණ ආලෝකය) හෝ තාපදීප්ත බල්බයකින් වර්ණ ගන්වා ඇති අතර එය වර්ණ පෙරහන් වලින් ආවරණය කළ හැකිය.
ගෝලාකාර දෙකක ස්පර්ශක ලක්ෂ්යය වටා කේන්ද්රීයව පිහිටා ඇති වළලු ආකාරයෙන්. මතුපිට හෝ ගුවන් යානා සහ ගෝල. 1675 දී I. නිව්ටන් විසින් මුලින්ම විස්තර කරන ලදී. සැහැල්ලු බාධාස්පර්ශක පෘෂ්ඨයන් වෙන් කරන තුනී පරතරයක් (සාමාන්යයෙන් වාතය) සිදු වේ; මෙම පරතරය තුනී පටලයක භූමිකාව ඉටු කරයි (රූපය බලන්න. තුනී ස්ථර වල දෘෂ්ටි විද්යාව).එන්.සී. සම්ප්‍රේෂණය වන සහ - වඩාත් පැහැදිලිව - පරාවර්තිත ආලෝකයේ දී නිරීක්ෂණය කරනු ලැබේ. ඒකවර්ණ ආලෝකමත් වූ විට. ආලෝක තරංග ආයාමය N. සිට. දක්වා විකල්ප අඳුරු සහ සැහැල්ලු ඉරි නියෝජනය කරයි (රූපය 1). සෘජු සහ ද්විත්ව පරාවර්තක කදම්භ (සම්ප්‍රේෂණය වන ආලෝකයේ) හෝ ස්පර්ශ වන පෘෂ්ඨ දෙකෙන්ම පරාවර්තනය වන බාල්ක අතර (පරාවර්තන ආලෝකයේ) අවධි වෙනස ඇති ස්ථානවල ආලෝකය දිස් වේ ( n = 1, 2, 3, ...) (එනම්, මාර්ග වෙනස අර්ධ තරංගවල ඉරට්ටේ ගණනකට සමාන වේ). අඳුරු වළලු සෑදී ඇත්තේ අවධි වෙනසට සමාන වන ස්ථානයේ දී බාල්කවල අවධි වෙනස පරාවර්තනය මත ආලෝක තරංගයේ අදියර වෙනස් වීම සැලකිල්ලට ගනිමින් පරතරයේ ඝණකම අනුව තීරණය වේ (රූපය 1 බලන්න). ආලෝක පරාවර්තනය). ඉතින්, වායු-වීදුරු සීමාවෙන් පරාවර්තනය වන විට, අදියර වෙනස් වන අතර වීදුරු-වායු මායිමෙන් පරාවර්තනය වන විට, අදියර නොවෙනස්ව පවතී. එබැවින්, වීදුරු මතුපිට දෙකක (රූපය 2), පහළ සිට පරාවර්තනය කිරීමේ කොන්දේසිවල වෙනස්කම් සැලකිල්ලට ගනිමින්. සහ ඉහළ. පරතරය මතුපිට (අර්ධ තරංග පාඩුව), ටී- අඳුරු වළල්ලක් සෑදී ඇත්තේ, එනම්, පරතරය ඝණකම සහිතව නම් 
අරය ආර් ටී ටීත්රිකෝණයෙන් th ring තීරණය වේ A-O-S:
සහල්. 1. පරාවර්තක ආලෝකයේ නිව්ටන්ගේ වළලු.
සහල්. 2. නිව්ටන්ගේ වළලු සෑදීමේ යෝජනා ක්රමය: ගැන- අරය ගෝලයේ සම්බන්ධතා ලක්ෂ්යය ආර්සහ පැතලි මතුපිට - අරය වළල්ල සෑදීමේ ප්රදේශයේ වායු පරතරයේ ඝණකම rm.
කොහෙද 
අඳුරු m-th වළල්ල සඳහා r t =මෙම සම්බන්ධතාවය මැනුම් වලින් හොඳ නිරවද්යතාවයකින් තීරණය කිරීමට හැකි වේ ආර් ටී. දන්නා නම්, කාච මතුපිට අරය මැනීමට සහ ගෝලාකාර හැඩයේ නිවැරදි බව පාලනය කිරීමට N. to. භාවිතා කළ හැක. සහ පැතලි මතුපිට. ඒක-වර්ණ නොවන ආලෝකමත් වූ විට. (උදා, සුදු) ආලෝකය N. සිට වර්ණ බවට පත් වේ. නයිබ් N. to. පරතරයේ කුඩා ඝණකමකදී (එනම්, විශාල අරයවල ගෝලාකාර පෘෂ්ඨයන් භාවිතා කරන විට) පැහැදිලිව නිරීක්ෂණය කරනු ලැබේ.
සමාන ඝනකම තීරු විශේෂ අවස්ථාවක් - නිව්ටන්ගේ මුදු- තල-සමාන්තර වීදුරු තහඩුවක් මත සමතල-උත්තල කාචයක් තබා තිබේ නම් නිරීක්ෂණය කරනු ලැබේ (රූපය 3).
ඒකවර්ණ ආලෝක කදම්භයක් කාචයක් මතට වැටුනහොත් ආලෝක තරංග වාතයෙන් යම් ස්ථානයක පරාවර්තනය වේ. ඒසහ ලක්ෂ්යයේ වීදුරුවෙන් තුල(එනම් වායු පරතරයේ ඉහළ සහ පහළ මායිම් වලින්), සමෝධානික සහ මැදිහත් වේ. කාචයේ පැතලි මතුපිටින් පරාවර්තනය වන තරංගය ඒවාට අනුකූල නොවන අතර ඒකාකාර ආලෝකයක් පමණක් ලබා දෙයි. වායු පරතරයේ ඝනකම සමාන වන ලක්ෂ්ය රවුම් මත පිහිටා ඇත, එබැවින් මැදිහත්වීමේ රටාවට ප්‍රත්‍යාවර්ත සංකේන්ද්‍රීය අඳුරු සහ සැහැල්ලු මුදු ස්වරූපයක් ඇත.
Fig.3. නිව්ටන්ගේ මුදු මතුවීමේ යෝජනා ක්රමය
B ලක්ෂ්යයේ ආලෝක තරංගයක පරාවර්තනය පැමිණෙන්නේ වීදුරු වලින් (දෘෂ්‍ය ඝන මාධ්යයක්) බැවින් A ලක්ෂයේ දෙවන කදම්භයේ දෘශ්ය පථයේ දිග AB + BA + λ/2 වේ. A ලක්ෂ්යයේ පළමු කදම්භයේ දෘශ්ය මාර්ග දිග ශුන්ය වේ. ඒක තමයි
Δ තේරීම \u003d L 2 - L 1 \u003d AB + VA + λ / 2 \u003d 2d + λ / 2
දෘශ්ය මාර්ග වෙනස ඔත්තේ අර්ධ තරංග සංඛ්‍යාවකට සමාන වන අඳුරු වළලු සෑදේ:
Δ opt = 2d + λ /2 = (2m + 1) λ /2,
එම. පරතරය ඝණකම දී
d = m λ /2 , (8)
m = 0,1,2,3... යනු මුද්ද අංකයයි.
මැදිහත්වීමේ රටාවේ කේන්ද්‍රයේ ශුන්ය අනුපිළිවෙල අවමයට අනුරූප වන අඳුරු කවයකි. r m යනු m අංකයේ ඇති අඳුරු වළල්ලේ අරය නම්, AOS ත්‍රිකෝණයෙන් (රූපය 3 බලන්න) අපට ඇත්තේ:
r m 2 \u003d R 2 - (R - d,) 2 \u003d 2Rd - d 2, (9)
මෙහි R යනු කාචයේ වක්‍රයේ අරය වේ. වළලු දිස්වන ස්ථානයේ වායු පරතරයේ අගය කුඩා යැයි උපකල්පනය කරමින් (එනම්, 2Rd ට සාපේක්ෂව d 2 නොසලකා හැරීම), අපි ලබා ගන්නේ:
මෙහි (8) ආදේශ කිරීම, අපට ලැබේ
r m 2 = Rmλ (10)
භාවිතා කරන ආලෝකයේ තරංග ආයාමය දැනගෙන, නිව්ටන්ගේ වළල්ලේ අරය මැන එහි අනුක්‍රමික අංකය නිර්ණය කිරීමෙන් කාචයේ වක්ර අරය සොයාගත හැකි බව මෙම සූත්‍රයෙන් පෙනේ.
වක්ර අරය තීරණය කිරීම සඳහා සූත්රය (10) භාවිතා කිරීම දෝෂයකට තුඩු දිය හැකිය, මන්ද කාචය සහ වීදුරු තහඩුව අතර ස්පර්ශ වන ස්ථානයේ දී, කාචය සහ තහඩුව යන දෙකම විකෘති කළ හැකි අතර, ආලෝකයේ තරංග ආයාමයට විශාලත්වයෙන් සැසඳිය හැක. එබැවින් මෙම කරුණ සැලකිල්ලට නොගෙන ලබාගත් ප්රතිඵල සාවද්ය වේ.
වායු පරතරයේ අගය වීදුරු තහඩුවේ සහ කාචයේ සම්පූර්ණ විකෘතියේ අගය δ (රූපය 4) මගින් රූපය 3 වෙතින් ලබාගත් න්‍යායික අගයට වඩා අඩු අගයක් ගනී. මෙය සලකා බැලීමේදී, සූත්‍රයේ (9) වායු පරතරය ඝනකම d වෙනුවට, වායු පරතරය ඝනකමේ එකතුව සහ කාචයේ සහ වීදුරු තහඩුවේ (d + δ) සම්පූර්ණ විකෘතියේ අගය ආදේශ කිරීම අවශ්‍ය වේ:
r m 2 \u003d R 2 - 2.
කුඩා අගය (d + δ) 2 නොසලකා හැරීම, අපි ලබා ගන්නේ:
r m 2 = 2R(d + δ)
Fig.4. කාච සහ වීදුරු තහඩු විකෘති කිරීම සඳහා ගිණුම්කරණය
(13) සැලකිල්ලට ගනිමින්, සම්පූර්ණ විරූපණය සැලකිල්ලට ගනිමින් අඳුරු නිව්ටන් මුදු වල අරය සඳහා අපි පහත සූත්රය ලබා ගනිමු:
r m 2 = Rmλ + 2Rδ (11)
පර්යේෂණාත්මකව, නිව්ටන්ගේ වළල්ලේ අරය වෙනුවට එහි විෂ්කම්භය (D m) මැනීම වඩාත් පහසු වේ. මෙම අවස්ථාවේදී, සූත්රය (11) මේ ආකාරයෙන් පෙනෙනු ඇත:
D m 2 = 4Rmλ + 8Rδ, (12)
(12) සිට නිව්ටන් වළල්ලේ D m 2 හි විෂ්කම්භයෙහි වර්ග වර්ගය m මුද්දෙහි සාමාන්ය අංකයට සමානුපාතික වන බව පෙනේ. අපි D m 2 m මත යැපීම සැලසුම් කරන්නේ නම්, පර්යේෂණාත්මක ලක්ෂ්ය එක් සරල රේඛාවක් මත පිහිටා තිබිය යුතු අතර, මෙම සරල රේඛාවේ tgα බෑවුමේ ස්පර්ශකය 4Rλ ට සමාන වේ. මේ අනුව, කාචයේ වක්ර අරය සොයා ගැනීම සඳහා, D m 2 = f (m) පරායත්තතාවයේ කුමන්ත්‍රණය භාවිතා කිරීම අවශ්‍ය වේ.
,
(13)
m 1, m 2 වළලු සංඛ්‍යා,
D 2 m1 සහ D 2 m2 ඒවායේ විෂ්කම්භය වේ.
R=tanα/4λ. (14)
විරූපණ කලාපයේ වායු පරතරයේ ශුන්ය ඝනකමට අනුරූප වන කාචයේ මධ්යයේ රවුම් අඳුරු ස්ථානයක් නිරීක්ෂණය කරනු ලැබේ. (12) සිට මධ්යම අඳුරු ලපයේ (එනම් අඳුරු වළල්ල, එහි සංඛ්‍යාව m=0) විෂ්කම්භය මැනීමෙන් කෙනෙකුට සූත්රය අනුව කාචයේ සහ වීදුරු තහඩුවේ සම්පූර්ණ විකෘතියේ අගය සොයාගත හැකිය. .
අයිසැක් නිව්ටන් අමුතු සංසිද්ධියක් දුටුවේය: ඔබ කැඩපතක සුමට තිරස් මතුපිටක් මත අසමාන පැත්තක් සහිත සාමාන්ය සමතල-උත්තල කාචයක් තැබුවහොත්, ස්පර්ශ වන ස්ථානයෙන් විකිරණය වන ඉහළින් මුදු ඔබට දැකිය හැකිය. මෙය කුමක්ද සහ මෙය සිදුවන්නේ ඇයි, මහා විද්යාඥයාට පැහැදිලි කළ නොහැකි විය. නිව්ටන්ගේ වළලු මතුවීමට හේතුව එම දක්ෂ ජුං බොහෝ කලකට පසුව තේරුම් ගත්තේය. දෘශ්ය ක්ෂේත්රයේ නව සොයාගැනීම් මත පදනම්ව, ඔහු මෙම සංසිද්ධිය පැහැදිලි කළේ ආලෝකයේ තරංග න්යාය භාවිතා කරමිනි.
ඒ සියල්ල සිදුවන්නේ කෙසේද
සෑම තරංගයකටම තමන්ගේම දෝලනය වන සංඛ්‍යාතයක් මෙන්ම දෝලනයේ ඉහළ සහ පහළ අවධීන් ඇත. ඒකවර්ණ ආලෝක ධාරා දෙකක් (එකම සංඛ්‍යාතයේ සහ ) අදියරේදී සමපාත වන්නේ නම්, එවිට දැකිය හැකි ආලෝකය දෙගුණයක් දීප්තිමත්, ශක්තිමත් වනු ඇත. ඔවුන් අර්ධ තරංගයකින් සමපාත නොවන්නේ නම්, ඔවුන් එකිනෙකා අවලංගු කරයි, එවිට කිසිවක් නොපෙනේ. වළලු යනු ආලෝක තරංග විස්තාරණය කිරීමේ සහ අවශෝෂණය කිරීමේ කවයන් වෙනස් කිරීමකි.ඒවා සෑදී ඇත්තේ කෙසේද? ආලෝක තරංග ධාරාවක් (සාපේක්ෂව සමාන්තර) කාචයේ පැතලි මතුපිටට ලම්බකව වැටී එය හරහා ගමන් කරයි. සමහර තරංග පහළ උත්තල මතුපිටින් පරාවර්තනය වන අතර සමහර ඒවා තවදුරටත් ගමන් කරන අතර දර්පණයේ තිරස් තලයෙන් පරාවර්තනය වේ. කාචයෙන් පරාවර්තනය වන කිරණ තවදුරටත් ආපසු නොපැමිණෙන බව සඳහන් කිරීම වටී (සිදුවීම් කෝණය පරාවර්තනයේ කෝණයට සමාන වේ).
ඔවුන්ගේ නව ආකාරයෙන් පරාවර්තනය කර නැවත පැමිණීම, ඔවුන් දර්පණයට ළඟා වූ එම ආලෝක ධාරා සමඟ ඒකාබද්ධ වී එම ලම්බකව ආපසු එයි. එනම්, කාචයෙන් පරාවර්තනය වූ ඒවා සමඟ "පසුගාමී" තරංග හමුවීමේ මොහොතේදී, විස්තාරණය (අදියර අහඹු සිදුවීම) සහ වඳවීම (විස්තාරය අවශෝෂණය) යන දෙකම සිදුවිය හැකිය. මුදු අතර සංක්‍රාන්තිය ක්රමයෙන් සිදුවන අතර මධ්යයේ සිට ඇති දුර සමඟ වැඩි වේ, මන්ද "අතිරේක" දුර සම්බන්ධතා ස්ථානයේ සිට කාචයේ දාරය දක්වා ක්රමයෙන් වැඩි වේ.
එදිනෙදා ජීවිතයේ නිව්ටන්ගේ මුදු
මෙම බලපෑම භාවිතා කරමින්, විද්‍යාඥයින් මතුපිට වක්ර අරය, මාධ්යයේ වර්තන දර්ශක සහ ආලෝක කිරණවල තරංග ආයාමය පහසුවෙන් මැනීමට ඉගෙන ගෙන ඇත. අද වන විට මෙම සියලු ජයග්රහණ විද්යාව හා කර්මාන්තයේ සාර්ථකව භාවිතා වේ.තුළ ඔබට නිව්ටන්ගේ මුදු පමණක් නොව, සැබෑ රවුම් එකක් ද ලබා ගත හැකිය. බිත්තිය මත සුදු කැන්වසයක් සවි කිරීමට ප්රමාණවත් වේ, පසුව, තිරයේ සිට මීටරයක් දුරින්, ප්ලැනෝ-උත්තල කාච සහ තහඩු පද්ධතිය ශක්තිමත් කරන්න. ඔවුන් කාචයේ මධ්යයේම එකිනෙකා ස්පර්ශ කළ යුතුය. තාවකාලික දෘශ්ය උපාංගයක් හරහා සිරස් තිරයක් මතට යොමු කරන ලද සුදු ආලෝක ධාරාවක් (ස්ලයිඩ් ප්‍රොජෙක්ටරයක්, ලේසර් පොයින්ටරයක්, ෆ්ලෑෂ් ලයිට් එකක්) භාවිතා කරන්න. බිත්තියේ ඇති දේදුනු රවුම් නිව්ටන්ගේ කව වේ.
විශේෂිත ඓතිහාසික වැදගත්කමක් වන්නේ නිව්ටන්ගේ වළලු ලෙස හැඳින්වෙන තුනී වායු ස්ථරයකට මැදිහත් වීමේ අවස්ථාවයි. කුඩා නැම්මක් සහිත කාචයක උත්තල පෘෂ්ඨය යම් අවස්ථාවක දී හොඳින් ඔප දැමූ තහඩුවක පැතලි මතුපිටක් සමඟ ස්පර්ශ වන විට මෙම පින්තූරය නිරීක්ෂණය කරනු ලැබේ, එවිට ඒවා අතර ඉතිරි වන වායු පරතරය ස්පර්ශ වන ස්ථානයේ සිට දාර දක්වා ක්රමයෙන් ඝණී වේ. ඒකවර්ණ ආලෝක කදම්භයක් පද්ධතිය මතට වැටේ නම් (ආසන්න වශයෙන් තහඩු මතුපිටට සාමාන්ය), එවිට වායු පරතරයේ ඉහළ සහ පහළ මායිම් වලින් පරාවර්තනය වන ආලෝක තරංග එකිනෙකාට බාධා කරයි. මෙම අවස්ථාවේදී, පහත පින්තූරය ලබා ගනී: සම්බන්ධතා ස්ථානයේ, එහි ඇත කළු පැල්ලම, කේන්ද්‍රීය ආලෝකය සහ අඩුවන පළල කළු වළලු ගණනාවකින් වටවී ඇත.
නිවුටන්ගේ මුදු වල මානයන් සහ පිහිටීම ගණනය කිරීම පහසුය, ආලෝකය සාමාන්යයෙන් තහඩුවේ මතුපිටට සිදු වේ යැයි උපකල්පනය කරයි, එවිට අන්තර් ස්ථරයේ δ හි ඝණකම හේතුවෙන් මාර්ග වෙනස 2δ ට සමාන වේ. n, කොහෙද පීඅන්තර් ස්ථර ද්රව්යයේ වර්තන දර්ශකය වේ. වාතය සම්බන්ධයෙන් පීඑකකට සමාන ලෙස සැලකිය හැකිය. ඝනකම δ එම්අනුරූප වේ එම්- mu මුද්ද මෙම වළල්ලේ අරයට සම්බන්ධයි rmසහ කාචයේ වක්ර අරය ආර්අනුපාතය
δ m = r m 2 /2R
අන්තර් ස්ථරයේ ඉහළ සහ පහළ පෘෂ්ඨ වලින් පරාවර්තනය වීමේ කොන්දේසිවල වෙනස්කම් සැලකිල්ලට ගනිමින් (අර්ධ තරංගයක් නැතිවීම), අපි ගොඩනැගීමේ තත්වය සොයා ගනිමු. ටීඅඳුරු වළල්ල
Δ එම්= 2δ m + ½ λ =(2m + 1) ½ λ
δ m = ½ λm
කොහෙද ටීනිඛිලයකි. විශේෂයෙන්ම, එම්= 0 සහ rm= 0 අන්ධකාරයට අනුරූප වේ (මධ්යම අඳුරු ස්ථානයේ පැහැදිලි කිරීම). වැඩි වැඩියෙන් එම්, අසල්වැසි වළලු වල අරය අතර වෙනස කුඩා වේ, ( rm+1සහ rm), එනම්, මුදු එකිනෙකට සමීප වේ. මනින ලද rmසහ දැන ගැනීම ටීසහ ආර්, විස්තර කරන ලද පරීක්ෂණයෙන් තරංග ආයාමය සොයා ගැනීමට හැකි ය λ . මෙම අර්ථ දැක්වීම් ඉතා නිවැරදි හා ක්රියාත්මක කිරීමට පහසුය.
මැදිහත්වීමේ රටාව කුඩා δ (තුනී ස්ථරය) හිදී වෙනස් වේ. මෙය කෙසේ වෙතත්, සැලකිය යුතු අරය වල මුදු ලබා ගැනීම වළක්වන්නේ නැත, මන්ද, සහ ආර්- කාචයේ වක්ර අරය - සැලකිය යුතු (සාමාන්යයෙන් 100-200 සෙ.මී.) ගත හැක.
සිද්ධි ආලෝකය ඒකවර්ණ නොවන නම්, විවිධ λ වෙනස් වලට අනුරූප වේ rm, එනම් කළු සහ සැහැල්ලු වළලු වෙනුවට, අපි වර්ණ වළලු පද්ධතියක් ලබා ගනිමු. සූත්‍රයෙන් උපකල්පනය කිරීම (5.1) ටී= 1, පළමු පෙළ වළලු විසින් අල්ලාගෙන සිටින ප්රදේශය අපි සොයා ගනිමු, ටී= 2 - දෙවන අනුපිළිවෙලෙහි වළලු, ආදිය. දෙවන අනුපිළිවෙලෙහි වයලට් (λ = 400 nm) උපරිමය පළමු අනුපිළිවෙලෙහි තද රතු (λ = 800 nm) උපරිමය සමග සමපාත වන බව දැකීම පහසුය; දෙවන අනුපිළිවෙලෙහි රතු උපරිමය සිව්වන අනුපිළිවෙලෙහි වයලට් උපරිමයෙන් සහ තුන්වන අනුපිළිවෙලෙහි කොළ (λ = 530 nm) උපරිම යනාදිය මගින් අධිස්ථාපනය වේ. ඊට අමතරව, සෑම වළල්ලකම කැපී පෙනෙන පළලක් සහ උපරිමයේ සිට අවම වශයෙන් සුමට සංක්‍රමණයක් ඇති බැවින් එහි සිදු වේ, පළමු අනුපිළිවෙල තුළ පවා, සමහර වර්ණවල සැලකිය යුතු අතිච්ඡාදනය අනෙක් ඒවා මත පවතී; ඊටත් වඩා විශාල ප්‍රමාණයකට මෙය සිදු වන්නේ ඉහළ නියෝගවල ය. එවැනි අතිච්ඡාදනයක ප්‍රති result ලයක් ලෙස, සෙවනැලි වල සුවිශේෂී ප්‍රත්‍යාවර්තයක් පැන නගී, එය කිසිසේත් “දේදුන්න වර්ණ” අනුපිළිවෙලට සමාන නොවේ.
කාර්යයේ අවසානය -
මෙම මාතෘකාව අයත් වන්නේ:
කම්පන සහ තරංග
වෙබ් අඩවියේ වෙබ් අඩවියේ කියවන්න: උච්චාවචනයන් සහ තරංග. හැදින්වීම..
ඔබට මෙම මාතෘකාව පිළිබඳ අමතර තොරතුරු අවශ්‍ය නම්, හෝ ඔබ සොයන දේ ඔබ සොයා නොගත්තේ නම්, අපගේ වැඩ දත්ත ගබඩාවේ සෙවීම භාවිතා කිරීමට අපි නිර්දේශ කරමු:
ලැබුණු ද්රව්ය සමඟ අපි කුමක් කරමුද:
මෙම ද්රව්ය ඔබට ප්රයෝජනවත් නම්, ඔබට එය සමාජ ජාල වල ඔබේ පිටුවට සුරැකිය හැක:
| ට්වීට් කරන්න |
මෙම කොටසේ ඇති සියලුම මාතෘකා:
ප්රත්යාස්ථ මාධ්යයක තරංග සෑදීම සහ ප්රචාරය කිරීම
ප්රත්යාස්ථ මාධ්යයේ නිර්වචනය සමඟ ආරම්භ කරමු. නමේ තේරුම ලෙස, ප්රත්යාස්ථ මාධ්යයක් යනු ප්රත්යාස්ථ බලවේග ක්රියා කරන මාධ්යයකි. අපගේ ඉලක්ක සම්බන්ධයෙන්, ඕනෑම කැළඹීමක් සඳහා අපි එය එකතු කරමු
තරංග ඉදිරිපස පැතිරෙන රේඛාව කදම්භ ලෙස හැඳින්වේ.
සමස්ථානික මාධ්යයක කදම්භය තරංග මතුපිටට සෑම විටම සාමාන්ය (ලම්බකව) පවතින බව දැකීම පහසුය. සමස්ථානික මාධ්යයක, සියලුම කිරණ සරල රේඛා වේ. සෑම සරල රේඛාවක්ම
තරංගය ප්‍රචාරණය වන කදම්බය හරහා සහ එහි අංශු දෝලනය වන දිශාව හරහා ගමන් කරන තලය ධ්රැවීකරණයේ තලය ලෙස හැඳින්වේ.
මෙම තලය කදම්භය දිගේ ගමන් කරන විට එලෙසම පැවතිය හැක, එම අවස්ථාවේ දී තරංගය රේඛීය ධ්රැවීකරණය ලෙස හැඳින්වේ, නැතහොත් එය කෙසේ හෝ අභ්‍යවකාශයේ දිශානතිය වෙනස් කළ හැකිය.
තරංග සමීකරණය
තරංග ක්‍රියාවලිය විස්තර කරන විට, මාධ්යයේ විවිධ ස්ථානවල දෝලනය වන චලිතයේ විස්තාරය සහ අදියර සහ කාලයත් සමඟ මෙම ප්‍රමාණවල වෙනස්වීම් සොයා ගැනීම අවශ්‍ය වේ. නම් මෙම ගැටළුව විසඳිය හැකිය
තරංග ක්රියාවලීන්හි බලශක්ති ප්රවාහය
මාධ්යයේ ඕනෑම දිශාවකට තරංග ප්‍රචාරණ ක්‍රියාවලිය මෙම දිශාවට කම්පන ශක්තිය මාරු කිරීමත් සමඟ සිදු වේ. S යනු fro හි කොටසක් යැයි සිතන්න
ඩොප්ලර් බලපෑම
මූලාශ්‍රය සහ උපාංගය නම්, ප්‍රභවයෙන් නිකුත් වන දෝලනය සහ දෝලනය ලියාපදිංචි කරන යම් උපකරණයක් මගින් වටහා ගන්නා දෝලනය අතර සම්බන්ධය කුමක්ද යන ප්‍රශ්නය අපි විශ්ලේෂණය කරමු.
ස්ථාවර තරංග
තරංග දෙකක මැදිහත්වීමේ ප්රතිඵලය පිළිබඳ විශේෂ උදාහරණයක් වන්නේ එකම විස්තාරය සහිත ප්රතිවිරුද්ධ තරංග දෙකක අධිස්ථාපනයේ ප්රතිඵලයක් ලෙස පිහිටුවා ඇති ඊනියා ස්ථාවර තරංග වේ.
තරංග සමීකරණය
විද්යුත් ධාරාවේ සිට, ප්‍රත්‍යාවර්ත චුම්බක ක්ෂේත්‍රයක් සුළි විද්යුත් ක්ෂේත්‍රයක් නිර්මාණය කරන බව අපි දැනටමත් දනිමු. මෙම ක්ෂේත්රයේ රේඛා වසා ඇත, එය ඉලෙක්ට්රෝනයෙන් ස්වාධීනව පවතී
විද්යුත් චුම්භක තරංගවල ගුණාංග
කලින් ඡේදයේ අපි දැක්කා විද්යුත් චුම්භක තරංගයක E සහ H දෛශික එකිනෙකට ලම්බකව පවතින බව. නමුත් ඊට අමතරව, ඒවා ද ලම්බක වේ, උදාහරණයක් ලෙස
විද්යුත් චුම්භක ක්ෂේත්රයේ ශක්තිය සහ ගම්යතාව
තරංගවල මූලික ගුණාංග ඒවායේ ස්වභාවය මත රඳා නොපවතින බව ඔබ දැනටමත් තේරුම් ගෙන ඇත. බලශක්ති හුවමාරුව වැනි වැදගත් දේපලකටද මෙය අදාළ වේ. යාන්ත්රික තරංග මෙන්, විද්යුත් චුම්භක
ආලෝකයේ විද්යුත් චුම්භක ස්වභාවය
පුරාණ ග්‍රීකයන්ට පෙර සිටම, පුරාවෘත්තයේ පවසන පරිදි, ඇපලෝ ගිනිමය අශ්ව රථයකින් අහස හරහා ගමන් කළ විට සහ අපේ කාලය දක්වා, ට්වර් උතෝපා
ස්වභාවික ආලෝකය
පෙර පරිච්ඡේදයේ, අපි ආකෘතියේ සරලම sinusoidal තරංගය හැඳින්වූයේ: (2.1) ඇත්තෙන්ම ω = 2πν . එවැනි රැල්ලක් ද හැඳින්වෙන බව මෙහිදී සලකන්න
තරංග ඇසුරුම
අප විසින් මීට පෙර හඳුන්වා දුන් අදියර ප්‍රවේගය පිළිබඳ සංකල්පය අදාළ වන්නේ දැඩි ඒකවර්ණ තරංග සඳහා පමණි, ඒවා ඇත්ත වශයෙන්ම ශක්‍ය නොවේ, මන්ද ඒවා කාලානුරූපීව පැවතිය යුතු බැවිනි.
ආලෝකයේ පරාවර්තනය සහ වර්තනය පිළිබඳ නීති
සෘජුකෝණාස්රාකාර ආලෝක කිරණ පිළිබඳ අදහස් මත දෘශ්ය සංසිද්ධිවල පළමු නීති ස්ථාපිත කරන ලදී. පරාවර්තනය මත ආලෝකය පැතිරීමේ දිශාවෙහි වෙනස්කම් ගැන ඔවුහු සඳහන් කළහ.
ජ්යාමිතික දෘෂ්ටි විද්යාව
උපාංගය විශාල සංඛ්යාවක්දෘශ්‍ය උපකරණ පදනම් වී ඇත්තේ ආලෝක කිරණ සමජාතීය ද්‍රව්‍යයක් තුළ සරල රේඛාවකින් ප්‍රචාරණය වීම සහ පරාවර්තනය අත්විඳීම යන සංකල්පය මත ය.
වැඩි කරන්න
අපි දීප්තිමත් වස්තුවක් ලෙස අක්ෂයට ලම්බකව A1B1 රේඛාව තෝරාගෙන එහි රූපය A2B2 ගොඩනඟමු (රූපය 6.1). ඥාති
මධ්‍යගත දෘශ්ය පද්ධතිය
එක් ගෝලාකාර පෘෂ්ඨයක් මත වර්තනය වීමේ අවස්ථාව සාපේක්ෂව දුර්ලභ ය. බොහෝ සැබෑ වර්තන පද්ධති අවම වශයෙන් වර්තන පෘෂ්ඨ දෙකක් (කාච) හෝ ඊට වැඩි ගණනක් අඩංගු වේ
කාචයක වර්තනය. සාමාන්ය කාච සූත්රය
ඉතා වැදගත් වන්නේ යම් විනිවිද පෙනෙන හොඳ වර්තනයක් සීමා කරන ගෝලාකාර පෘෂ්ඨ දෙකකින් පමණක් සමන්විත මධ්‍යගත පද්ධතියක සරලම අවස්ථාවයි.
අක්ෂි දෘශ්ය පද්ධතියක් ලෙස
මිනිස් ඇස යනු සංකීර්ණ දෘශ්ය පද්ධතියකි, එහි ක්රියාකාරිත්වය කැමරාවක දෘශ්ය පද්ධතියට සමාන වේ. ඇසේ ක්‍රමානුකූල ව්‍යුහය රූපයේ දැක්වේ. 1. ඇස ඇත
ඡායාරූපමිතික සංකල්ප සහ ඒකක
ඇසට හෝ වෙනත් ඕනෑම ග්‍රාහක උපකරණයක් මත ආලෝකයේ බලපෑම මූලික වශයෙන් සමන්විත වන්නේ ආලෝක තරංගය මගින් ගෙන යන ශක්තිය මෙම පටිගත කිරීමේ උපකරණයට මාරු කිරීමෙනි. එබැවින්, සලකා බැලීමට පෙර
සමෝධානික සංකල්පය
කලින් සඳහන් කළ ආලෝක කදම්භවල ස්වාධීනත්වය පිළිබඳ නීතියෙන් අදහස් වන්නේ ආලෝක කිරණ, හමුවීමේදී එකිනෙකාට බලපාන්නේ නැති බවයි. මෙම ප්‍රස්තුතය පැහැදිලිවම සූත්‍රගත කරන ලද්දේ ඔහු විසින් ලියන ලද හියුජන්ස් විසිනි
තරංග මැදිහත් වීම
පෙර ඡේදයේ නිර්වචනයට අනුකූලව, අපි තරංගවල මැදිහත්වීම් ගැන කතා කරමු, ඒවායේ ඒකාබද්ධ ක්රියාකාරිත්වය තීව්රතාවයේ සාරාංශයට හේතු නොවේ. Int තත්ත්වය
දෘෂ්ටි විද්‍යාවේ සුසංයෝගී තරංග සාක්ෂාත් කර ගැනීම
අත්දැකීම් වලින් පෙනී යන්නේ ස්වාධීන ආලෝක ප්රභවයන් දෙකක්, උදාහරණයක් ලෙස ඉටිපන්දම් දෙකක් හෝ එකම දීප්තිමත් ශරීරයේ විවිධ කොටස් දෙකක්, ආලෝක තරංග අවකාශයේ එක් කලාපයකට යවන විට,
තුනී තහඩු වර්ණ
එය කලින් සොයා ගත් පරිදි, ලක්ෂ්ය ආලෝක ප්රභවයන් සමඟ තියුණු මැදිහත්වීම් රටා නිරීක්ෂණය කරනු ඇත. මෙම අවස්ථාවෙහිදී, තිරයේ ඕනෑම ස්ථානයක් සඳහා මැක්සිමා සහ මතුපිට පද්ධතිය ඡේදනය වේ
තලය-සමාන්තර තහඩු වල මැදිහත් වීම. සමාන බෑවුමක තීරු
Δ = 2hn cos r සම්බන්ධයෙන් එය තලයට සමාන්තර සමජාතීය තහඩුවක් සඳහා (h සහ n සෑම තැනකම සමාන වේ), මාර්ග වෙනස විය හැකිය
මයිකල්සන් ඉන්ටර්ෆෙරෝමීටරය
මැදිහත්වීමේ යෝජනා ක්‍රමයේ සියලුම අත්‍යවශ්‍ය තොරතුරු ඉතා පැහැදිලිව කැපී පෙනෙන එක් යෝජනා ක්රමයක් අපි පළමුව වඩාත් විස්තරාත්මකව සලකා බලමු. Bijet bilens, බඹර ලෙස හඳුන්වන මෙම යෝජනා ක්රමය
ඒකවර්ණ නොවන ආලෝක කදම්භවල බාධා
දැනටමත් සඳහන් කර ඇති පරිදි, ඒකවර්ණ නොවන ආලෝකයේ මැදිහත්වීම විවිධ λ, වලට අනුරූප වන උපරිම සහ අවම කට්ටලයකින් සමන්විත සංකීර්ණ රටාවකට මග පාදයි. λ හට සියලු හැකියාවන් තිබේ නම්
Huygens-Fresnel මූලධර්මය
ඒවායේ විවිධත්වයට ආලෝකය බාධා කිරීමේ සංසිද්ධි ආලෝක ක්‍රියාවලීන්ගේ තරංග ස්වභාවය පිළිබඳ වඩාත්ම ඒත්තු ගැන්වෙන සාක්ෂියක් ලෙස සේවය කරයි. කෙසේ වෙතත්, තරංග නිරූපණයන්හි අවසාන ජයග්‍රහණය නොමැතිව කළ නොහැකි විය
කලාප තහඩුව
ෆ්‍රෙස්නෙල්ගේ තර්ක ක්රමය සනාථ කරන හොඳ නිදර්ශනයක් වන්නේ කලාප තහඩුවක් සමඟ අත්හදා බැලීමයි. ඉහතින් දැක්වෙන පරිදි, අරය t-th කලාපය fresnel ra
ප්රතිඵලය විස්තාරය චිත්රක ගණනය කිරීම
B ලක්ෂ්යයේ ආලෝක තරංගයක ක්රියාකාරිත්වය පිළිබඳ ප්‍රශ්නය සලකා බැලීම අතිශයින්ම පහසු වේ (රූපය 1.4 බලන්න), මෙන්ම තවත් බොහෝ සමාන ප්‍රශ්න, චිත්රක ලෙස භාවිතා කරයි.
වෘත්තාකාර සිදුරකින් ෆ්‍රෙස්නල් විවර්තනය
ෆ්‍රෙස්නෙල් ක්රමය භාවිතා කිරීම මඟින් ගමන් කරන තරංගයේ ඉදිරිපස කොටස සෑම විටම ක්රියා කිරීම නැවැත්වූ විට නිරීක්ෂණය වන ආලෝක තරංග ප්‍රචාරණයේ ලක්ෂණ පුරෝකථනය කිරීමට සහ පැහැදිලි කිරීමට හැකි වේ.
ස්ලිට් එකකින් Fraungfer විවර්තනය
බාධකයේ සිට සීමිත දුරකින් පිහිටා ඇති නිරීක්ෂණ ලක්ෂ්‍යයක විවර්තන රටාව අධ්‍යයනය කිරීමෙන් අපි මෙතෙක් ගෝලාකාර හෝ තල තරංගවල විවර්තනය සලකා බැලුවෙමු. සහ
සිදුරු දෙකක විවර්තනය
රූපයේ දැක්වෙන යෝජනා ක්‍රමයට අනුව ස්ලිට් එකකින් විවර්තනය වීමේ සංසිද්ධිය නැවත සලකා බලන්න. 5.2 විවර්තන maxima සහ minima හි පිහිටුම ස්ලිට් එකේ පිහිටීම මත රඳා නොපවතී, මන්ද උපරිමයේ පිහිටීම තීරණය වන්නේ
විවර්තන දැලක
විවර්තනය ස්ලිට් දෙකකින් පරීක්‍ෂා කිරීමෙන් පෙනී යන්නේ මෙම අවස්ථාවේ දී විවර්තන උපරිමය තනි ස්ලිට් එකකට වඩා පටු වන බවයි. තව් ගණන වැඩි වීම මෙම සංසිද්ධිය ඇති කරයි
ඒක අක්ෂීය ස්ඵටිකයක තරංග මතුපිට
ඒක අක්ෂීය ස්ඵටිකවල ද්විත්ව වර්තනය පිළිබඳ පැහැදිලි කිරීම හයිජන්ස් විසින් ඔහුගේ "ආලෝකය පිළිබඳ සංග්‍රහය" (1690) හි ප්‍රථම වරට ලබා දී ඇත.
ධ්රැවීකරණ උපාංග
ස්වාභාවික ආලෝකයෙන් තල ධ්රැවීකරණය වූ ආලෝකය ලබා ගැනීම සඳහා, කෙනෙකුට බ්‍රවුස්ටර් කෝණයෙන් පරාවර්තනය වන විට ධ්රැවීකරණය හෝ ද්විත්ව පරාවර්තනය භාවිතා කළ හැකිය.
ධ්රැවීකරණය වූ කදම්භවල බාධා. ඉලිප්සාකාර සහ වෘත්තාකාර ධ්රැවීකරණය
ස්වාභාවික ආලෝකයෙන් ද්විත්ව වර්තනයෙන් පැන නගින සාමාන්ය හා අසාමාන්‍ය කිරණ, අනුකූල නොවේ. ස්වභාවික කිරණ කිරණ දෙකකට දිරාපත් වී ඇත්නම්, ක්ෂේත්ර
නිකොල් අතර ස්ඵටික තහඩුව
මෙතෙක් අපි සලකා බැලුවේ ධ්රැවීකරණය වූ කිරණවල මැදිහත්වීම්, අන්‍යෝන්‍ය වශයෙන් ලම්බක දිශාවන්හි සිදුවන දෝලනයයි. ධ්‍රැවීයතා දෙකක මැදිහත්වීම දැන් සලකා බලන්න
කෘත්‍රිම බයිර්ෆ්‍රින්ක්ස්
දහනව වන ශතවර්ෂයේ ආරම්භයේ දී, යාන්ත්රික විරූපණයේ බලපෑම යටතේ විනිවිද පෙනෙන සමස්ථානික සිරුරු වල ද්විත්ව වර්තනය ඇතිවීම සොයා ගන්නා ලදී. දෘශ්ය ඇනිසොට්‍රොපි, පෙනීම
විද්යුත් ක්ෂේත්රයක බයිර්ෆ්‍රිංගන්ස්
කෘතිම ඇනිසොට්‍රොපියේ තවත් උදාහරණයක් නම් විද්යුත් ක්ෂේත්රයක බලපෑම යටතේ ශරීරවල ඇති වන ඇනිසොට්‍රොපියයි. මෙම වර්ගයේ ඇනිසොට්‍රොපි 1875 දී කර් විසින් සොයා ගන්නා ලදී
ධ්රැවීකරණයේ තලයේ භ්රමණය
දෘෂ්‍ය අක්ෂයේ දිශාවට, ආලෝකය සමජාතීය මාධ්යයක මෙන් ස්ඵටිකයේ ප්‍රචාරණය කරයි, ද්වි-ප්‍රතිවර්තනයක් ලබා නොදේ. කෙසේ වෙතත්, එය තුළ බව නිරීක්ෂණය විය
ධ්රැවීකරණයේ තලයේ චුම්බක භ්රමණය
ධ්රැවීකරණයේ තලය භ්රමණය කිරීමට ස්වභාවික හැකියාවක් නොමැති ද්රව්ය බාහිර චුම්බක ක්ෂේත්රයක බලපෑම යටතේ මෙම හැකියාව ලබා ගනී. චුම්බක සංසිද්ධිය
ආලෝකය විසුරුවා හැරීම. නිරීක්ෂණ ක්රම සහ ප්රතිඵල
වර්තන දර්ශකය තීරණය කිරීම සඳහා භාවිතා කරන ඕනෑම ක්රමයක් - ප්රිස්මයේ වර්තනය, සම්පූර්ණ අභ්යන්තර පරාවර්තනය, මැදිහත්වීම් උපාංග - විසරණය හඳුනා ගැනීමට සේවය කළ හැකිය.
විසරණය පිළිබඳ න්‍යායේ මූලික කරුණු
පර්යේෂණාත්මකව ලබාගත් පොහොසත් ද්රව්ය අර්ථකථනය කිරීමට ඵලදායී උත්සාහයක් දැනටමත් ආලෝකයේ "ප්රත්යාස්ථ" න්යාය තුළ සිදු කර ඇත. මෙම න්යාය සම්බන්ධ කළ නොහැකි වුවද
ආලෝකය අවශෝෂණය (අවශෝෂණය).
ද්‍රව්‍යයක් හරහා ආලෝකය ගමන් කිරීම තරංගයේ විද්යුත් චුම්භක ක්ෂේත්රයේ ක්රියාකාරිත්වය යටතේ මාධ්යයේ ඉලෙක්ට්‍රෝන වල දෝලනය වීමට තුඩු දෙන අතර උද්දීපනය සඳහා වැය වන දෙවැන්නෙහි ශක්තිය නැතිවීම සමඟ සිදු වේ.
වර්ණාවලි රේඛා පළල සහ විකිරණ අඩුවීම
පරමාදර්ශී ඒකවර්ණ විකිරණ ප්‍රබන්ධයක් බවත් සැබෑ අවස්ථා වලදී විකිරණ සෑම විටම නිශ්චිත දිගු පරතරයකට අනුරූප වන බවත් දැනටමත් නැවත නැවතත් පෙන්වා දී ඇත.
දෘශ්ය සමජාතීය මාධ්යයක් හරහා ආලෝකය ගමන් කිරීම
කලින් සඳහන් කළ පරිදි, ඉලෙක්ට්‍රෝනවල බලහත්කාර දෝලනය හේතුවෙන් ඇතිවන ද්විතියික තරංග ආලෝක තරංගය ගෙන එන ශක්තියේ කොටසක් පැතිවලට විසිරී යයි. වෙනත් වචන වලින් කිවහොත්, ආලෝකයේ පැතිරීම
සංඛ්යාතය සහ ධ්රැවීකරණය පූර්ව ලේසර් දෘෂ්ටි විද්‍යාවේ ආලෝකයේ ප්‍රධාන ලක්ෂණ වේ
විද්යුත් චුම්භක තරංගයක් වන ආලෝක තරංගයක්, සංඛ්යාතය, විස්තාරය සහ ධ්රැවීකරණය මගින් සංලක්ෂිත වේ. අක්ෂයක් ඔස්සේ ප්‍රචාරණය වන හාර්මොනික් (හෝ ඒකවර්ණ) තරංගයක් ප්‍රකාශනය මගින් විස්තර කෙරේ
ආලෝකයේ තීව්රතාවයේ කාර්යභාරය
ලේසර් නිර්මාණය කිරීමට පෙර අධ්‍යයනය කරන ලද දෘශ්ය ප්‍රයෝගවල අතිමහත් බහුතරයක දී, A ආලෝක තරංගයේ විස්තාරය තවමත් සංසිද්ධියේ ස්වභාවයට බල නොපායි. බොහෝ අවස්ථාවලදී, ප්රමාණාත්මක, සහ ඊටත් වඩා
රේඛීය පරමාණුක දෝලනය
පරිසරය සමඟ ආලෝකයේ අන්තර්ක්‍රියා. රේඛීය දෘෂ්ටි විද්‍යාවේ සංසිද්ධියේ ස්වභාවය විකිරණ තීව්‍රතාවය මත රඳා නොපවතින්නේ මන්ද යන්න එහි න්‍යායික පදනම් සඳහන් කිරීමෙන් හෙළිදරව් කළ හැකිය. එෆ් බව දන්නා කරුණකි
රේඛීය නොවන පරමාණුක දෝලනය. රේඛීය නොවන සංවේදීතා
න්‍යෂ්ටියේ ක්ෂේත්රයේ ඉලෙක්ට්‍රෝනයක චලිතය විභව ළිඳක චලිතයක් වන අතර එය සීමිත ගැඹුරක් ඇත (රූපය 1a). න්‍යෂ්ටිය සහ ලිපි හුවමාරු ක්ෂේත්රයේ ඉලෙක්ට්‍රෝනයක චලිතයේ දෘෂ්‍ය, රළු වුවද, ප්‍රතිසමයක්
රේඛීය නොවන දෘශ්ය බලපෑම් ඇතිවීමට හේතු
ප්‍රබල ආලෝක ක්ෂේත්‍රයකට පරමාණුක හෝ අණුක ඔස්කිලේටරයක රේඛීය නොවන ප්‍රතිචාරය රේඛීය නොවන දෘශ්ය බලපෑම් සඳහා වඩාත්ම විශ්වීය හේතුවයි. වෙනත් හේතු ද ඇත: උදාහරණයක් ලෙස, වෙනස් කිරීම
ෆෝටෝන සෘජුවම එකිනෙකා සමඟ අන්තර් ක්රියා නොකරයි.
භෞතික විද්යාව "සෘජු අන්තර්ක්‍රියා" යන සංකල්පය භාවිතා කරයි (සහ තහවුරු කරයි), එය අංශු එකිනෙක විසිරීම, සමහර අංශු අන්‍යයන් විසින් අවශෝෂණය කර ගැනීම, අන්‍යෝන්‍ය පරිවර්තනයන් කරා යොමු කරයි.
තනි-ෆෝටෝන සහ බහු-ෆෝටෝන සංක්‍රාන්ති
දෘශ්ය සංක්‍රාන්ති තනි ෆොටෝන සහ බහු ෆොටෝන ලෙස බෙදා ඇත. එක්-ෆෝටෝන සංක්‍රාන්තියකට සහභාගී වේ, එනම්, එක් ෆෝටෝනයක් විමෝචනය හෝ අවශෝෂණය කර ඇත. බහු ෆොටෝන සංක්‍රමණයට සම්බන්ධ වේ
අතථ්‍ය මට්ටම
රූප සටහන 1a තනි-ෆෝටෝන සංක්‍රාන්ති දෙකක් පෙන්වයි: පළමුව, ශක්තිය සහිත එක් ෆෝටෝනයක් අවශෝෂණය කර ක්ෂුද්ර වස්තුව 1 මට්ටමේ සිට 2 මට්ටම දක්වා ගමන් කරයි, පසුව තවත් ෆෝටෝනයක් අවශෝෂණය කර ක්ෂුද්ර වස්තුවක්
"ආලෝකය" "ආලෝකය" බවට පරිවර්තනය කිරීමේ ක්රියාවලීන්හිදී ක්ෂුද්ර වස්තුවක් "මැදිහත්කරුවෙකුගේ" භූමිකාව ඉටු කරන්නේ කෙසේද?
සමහර ෆෝටෝන වෙනත් ෆෝටෝන බවට පරිවර්තනය කිරීමේ විවිධ ක්රියාවලීන් සලකා බලමු. රූප සටහන 2 හි පෙන්වා ඇති ක්‍රියාවලියෙන් පටන් ගනිමු. ක්ෂුද්ර වස්තුවක් ශක්තියෙන් ෆෝටෝනයක් අවශෝෂණය කර 1 මට්ටමේ සිට ගමන් කරයි.
දෙවන හාර්මොනික් පරම්පරාව විස්තර කරන ක්‍රියාවලිය
ක්ෂුද්ර වස්තුවක ආරම්භක සහ අවසාන තත්ත්වය සමාන වන බහුෆොටෝන ක්‍රියාවලි රේඛීය නොවන දෘෂ්ටි විද්යාව සඳහා විශේෂ උනන්දුවක් දක්වයි. අපි ඉහත ෆොටෝන දෙකේ ක්‍රියාවලිය සලකා බැලුවෙමු. ඊළඟට සලකා බලන්න
ආලෝකය-ආලෝකය පරිවර්තනය කිරීමේ නොගැලපෙන සහ සුසංයෝගී ක්රියාවලීන්
පෙර ප්‍රශ්නයේදී, උදාහරණයක් භාවිතා කරමින් (ක්ෂුද්ර වස්තුවක් සමඟ ෆෝටෝන අන්තර්ක්‍රියා කිරීමේ මූලික ක්‍රියාවන්), ආලෝකය ආලෝකය බවට පරිවර්තනය කිරීමේ විවිධ ක්රියාවලීන් සලකා බලන ලදී.සමහර ක්රියාවලීන්හිදී, අවශෝෂණය සමඟ සංක්‍රමණය
තාප විකිරණය. Kirchhoff නීතිය
තාප විකිරණ යනු පරමාණු සහ අණු වල තාප චලිතයේ ශක්තියෙන් උද්යෝගිමත් වන විද්යුත් චුම්භක විකිරණයකි. විකිරණ ශරීරයට පිටතින් තාපය නොලැබේ නම්, එය සිසිලනය වේ
කළු ශරීර විකිරණ නීති
කළු ශරීර විකිරණවල වර්ණාවලි ඝනත්වය තරංග ආයාමයේ සහ උෂ්ණත්වයේ විශ්වීය ශ්‍රිතයකි. මෙයින් අදහස් කරන්නේ වර්ණාවලි සංයුතිය සහ විකිරණ ශක්තිය නිරපේක්ෂ බවයි
ඡායාරූප විද්යුත් බලපෑම
ප්‍රකාශ විද්යුත් ආචරණය 1887 දී ජර්මානු භෞතික විද්යාඥ G. හර්ට්ස් විසින් සොයා ගන්නා ලද අතර 1888-1890 දී A. G. Stoletov විසින් පර්යේෂණාත්මකව අධ්‍යයනය කරන ලදී. ප්‍රකාශ විද්යුත් ආචරණයේ සංසිද්ධිය පිළිබඳ වඩාත් සම්පූර්ණ අධ්‍යයනය සිදු විය
විශේෂ සාපේක්ෂ න්යාය
සම්භාව්‍ය භෞතික විද්‍යාවේ, සාපේක්ෂතාවාදයේ න්යාය (1905) පැමිණීමට පෙර, කාලය මැනීම සඳහා ("යොමුවක්" ලෙස) භාවිතා කරන ඕනෑම භෞතික ක්‍රියාවලියක් බව උපකල්පනය කරන ලදී.
Lorentz පරිවර්තනය
S හි සමුද්දේශ රාමුව සම්බන්ධයෙන් ලබාගත් භෞතික විද්‍යාවේ එක් නියමයකට f (x, y, z, t. . .)=0 සහ si ට අදාළව පෝරමය ඇති බව උපකල්පනය කරමු.
සාපේක්ෂතාවාදයේ න්‍යායේ පරිවර්තනයන්හි ප්‍රතිවිපාක
Lorentz පරිවර්තනයේ වැදගත්ම ප්‍රතිවිපාක අපි සලකා බලමු. අ) විවිධ පද්ධතිවල සිරුරු වල දිග. Lorentz පරිවර්තන පෙන්නුම් කරන්නේ එයමයි
සාපේක්ෂතාවාදයේ යාන්ත්‍ර විද්යාව
ඉහත දක්වා ඇති තර්කය පෙන්නුම් කරන්නේ දෘශ්ය (සහ විද්යුත් චුම්භක) සංසිද්ධි සාපේක්ෂතාවාදයේ චාලක විද්යාව සනාථ කරන බවයි, එය Lorentz පරිවර්තන වලින් අනුගමනය කරයි. එස්ටෙස්
කොම්ප්ටන් ආචරණය
රූපය 1 ආලෝකයේ corpuscular ගුණ විශේෂයෙන් සංසිද්ධිය තුළ පැහැදිලිව විදහා දක්වයි.
බෝර්ගේ උපකල්පන. ෆ්රෑන්ක් සහ හර්ට්ස්ගේ අත්දැකීම
පරමාණුවේ න්‍යෂ්ටික ආකෘතිය, සම්භාව්‍ය යාන්ත්‍ර විද්යාව සහ විද්යුත් ගති විද්යාව සමඟ ඒකාබද්ධ වී, පරමාණුවේ ස්ථායීතාවය හෝ පරමාණු භ්‍රමණයේ ස්වභාවය පැහැදිලි කිරීමට නොහැකි වූ බව පෙර ඡේදයේ පැහැදිලි කරන ලදී.
අංශු වල තරංග ගුණ. අවිනිශ්චිත සම්බන්ධතාවය
1923 දී, ක්වොන්ටම් භෞතික විද්‍යාවේ වර්ධනය බෙහෙවින් වේගවත් කළ විශිෂ්ට සිදුවීමක් සිදු විය. ප්රංශ භෞතික විද්යාඥ Louis de Broglie විශ්වීයත්වය පිළිබඳ උපකල්පනය ඉදිරිපත් කළේය